Một nguồn âm bất động S phát ra một mặt sóng cầu lan truyền với tốc độ âm thanh V.
Một máy dò chuyển động với vận tốc V
D
ti ến về nguồn. Máy dò sẽ thu được một tần số
sóng cao hơn tần số đượcphát ra từ nguồn.
I. Máy dò chuyển động –nguồn bất động.
Trong hình trên máy dò D (detector) đang chuyển động với một tốc độ V
D
ti ến về
nguồn S đứng yên, phát ra những mặt sóng cầu với bước sóng λ và tần số f. Những sóng
này chuyển động với tốc độ của âm thanh V( V=342 m/s), Những mặt sóng thu một bước
sóng riêng lẻ. Tần số sóng được tìm thấy bởi D là một tỷ lệ. Nếu D đứng yên thì t ỷ lệ đó
là f nhưng vì D đang chuyển động vào những sóng nên t ỷ lệ thu được lớn hơn và do đó
tần số f’ lớn hơn f.
Trước hết ta xét trường hợp mà trong đó D bất động (hình 2):
Trong thời gian t, những mặt sóng chuyển động về phía phải một khoảng Vt. Số
lượng bước sóng trong khoảng Vt
đó là số bước sóng bị chắn bởi D trong thời gian t và số
lượng đó là Vt/λ. Tỷ lệ mà ở đó D chắn những bước sóng có tần số dao động f được tìm
bởi D là:
V
t
Vt
f (1)
Trong trường hợp này, với D bất động, không có hiệu ứng Doppler: tần số sóng được
tìm thấy bởi D là tần số được phát ra bởi S.
29 trang |
Chia sẻ: nhungnt | Lượt xem: 2696 | Lượt tải: 5
Bạn đang xem trước 20 trang tài liệu Đề tài Hiệu ứng Doppler, để xem tài liệu hoàn chỉnh bạn click vào nút DOWNLOAD ở trên
Đề tài " Hiệu ứng Doppler "
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 1
Mở đầu.......................................................................................... 2
HIỆU ỨNG DOPPLER TRONG ÂM THANH. .......................... 3
I. Máy dò chuyển động – nguồn bất động. ............................. 3
II. Nguồn chuyển động – máy dò bất động:............................. 5
III. Nguồn và máy dò cùng chuyển động: ................................. 7
IV. Hiệu ứng Doppler với những tốc độ thấp: .......................... 7
V. Những tốc độ siêu âm:......................................................... 8
HIỆU ỨNG DOPPLER CHO ÁNH SÁNG ............................... 11
KHÔNG TÍNH ĐẾN HIỆU ỨNG TƯƠNG ĐỐI TÍNH............ 11
THUYẾT TƯƠNG ĐỐI HẸP EINSTEIN ................................. 12
I. Mở đầu:.............................................................................. 12
II. Các tiên đề ANHSTANH:.................................................. 13
1. Nguyên lý tương đối: .....................................................................13
2. Nguyên lý về sự bất biến của vận tốc ánh sáng: ...........................13
III. Động học tương đối tính- phép biến đổi LOREN (
LORENTZ). ................................................................................ 14
1. Sự mâu thuẫn của phép biến đổi Galileo với thuyết tương đối
Anhstanh. ......................................................................................14
2. Phép biến đổi Lorentz....................................................................15
IV. Các hệ quả của phép biến đổi Lorentz: ............................. 17
1. Khái niệm về tính đồng thời và quan hệ nhân quả:......................17
2. Sự co ngắn Lorentz: ......................................................................18
3. Định lý tổng hợp vận tốc: ..............................................................19
V. Động học tương đối tính: .................................................. 21
1. Quan niệm mới về động lượng:.....................................................21
2. Động lượng và năng lượng: ..........................................................22
3. Các hệ quả:....................................................................................23
a. Từ hệ thức Anhstanh ta tìm được năng lượng nghỉ của vật nghĩa là năng
lượng lúc vật đứng yên( m = m0).................................................................23
b. Khi bình phương thiếu (32) ta được: ............................................................23
c. Ứng dụng vào hiện tượng phân rã hạt nhân. ...............................................24
4. Ý nghĩa triết học của hệ thức Anhstanh: ......................................24
Hiệu ứng Doppler tương đối tính............................................... 25
Tài liệu tham khảo...................................................................... 28
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 2
Mở đầu
ăm 1842, nhà vật lý người Áo, Johann Christian Doppler
(1803-1852) đã mô tả sự biến đổi trong tần số của sóng
âm mà người quan sát thu được khi có sự dịch chuyển
tương đối giữa người và nguồn. Cụ thể là khi nguồn âm tiến gần
đến người quan sát thì tần số sóng người quan sát thu được sẽ
tăng lên so với tần số thực của nguồn (là tần số mà người quan
sát và nguồn đều đứng yên). Còn khi nguồn âm rời xa người
quan sát thì tần số thu được sẽ giảm đi. Ta sẽ dễ dàng thấy được hiện tượng này
qua tiếng còi hụ của xe lửa hay xe cứu thương. Khi chúng còn ở xa ta, tiếng còi
nghe nhỏ và càng tiến lại gần thì tiếng còi nghe càng lúc càng to và chát. Hiện
tượng biến đổi này được gọi là hiệu ứng Doppler. Hiệu ứng này đã được kiểm tra
bằng thực nghiệm vào năm 1845 bởi Ballor tại Hà Lan “ Dùng động cơ kéo một
số người thổi kèn”.
Hiệu ứng Doppler không chỉ đúng với sóng âm thanh mà còn đúng với sóng điện
từ ( kể cả sóng cực ngắn và sóng ánh sáng). Cảnh sát dùng rada phát những tia
sóng cực ngắn với tần số f nào đó về phía chiếc xe đang chạy. Những sóng cực
ngắn này bị phản xạ trở lại máy rada khi nó đập vào chiếc xe với tần số f’ do có
sự chuyển động tương đối giữa chiếc xe với máy rada. Máy rada đã chuyển sự
chênh lệch giữa f và f’ thành tốc độ của chiếc xe trên bản chỉ thị của máy và cảnh
sát nhìn vào đó để biết được chiếc xe có phạm luật hay không.
Tốc độ chỉ trên bản chỉ thị của máy rada chính là tốc độ của xe chuyển động
thẳng hướng với máy rada. Bất kỳ một sự chệch hướng nào đều làm giảm f’. Nếu
sóng rada vuông góc với vận tốc của xe thì nó sẽ không đo được vận tốc của xe (
vì lúc này f’ = f và bảng chỉ của máy sẽ chỉ một vận tốc bằng 0 cho xe).
Hiệu ứng Doppler về ánh sáng đã cho phép những nhà thiên văn xác định được
tốc độ của các ngôi sao và những dãi Ngân Hà so với trái đất. Fizeau là người
đầu tiên trình bày hiệu ứng Doppler cho sóng ánh sáng và dự đoán ứng dụng vào
các vạch quang phổ.
N
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 3
HIỆU ỨNG DOPPLER
TRONG ÂM THANH.
Hình 1
Một nguồn âm bất động S phát ra một mặt sóng cầu lan truyền với tốc độ âm thanh V.
Một máy dò chuyển động với vận tốc VD tiến về nguồn. Máy dò sẽ thu được một tần số
sóng cao hơn tần số được phát ra từ nguồn.
I. Máy dò chuyển động – nguồn bất động.
Trong hình trên máy dò D (detector) đang chuyển động với một tốc độ VD tiến về
nguồn S đứng yên, phát ra những mặt sóng cầu với bước sóng λ và tần số f. Những sóng
này chuyển động với tốc độ của âm thanh V( V=342 m/s), Những mặt sóng thu một bước
sóng riêng lẻ. Tần số sóng được tìm thấy bởi D là một tỷ lệ. Nếu D đứng yên thì tỷ lệ đó
là f nhưng vì D đang chuyển động vào những sóng nên tỷ lệ thu được lớn hơn và do đó
tần số f’ lớn hơn f.
Trước hết ta xét trường hợp mà trong đó D bất động (hình 2):
Trong thời gian t, những mặt sóng chuyển động về phía phải một khoảng Vt . Số
lượng bước sóng trong khoảng Vt đó là số bước sóng bị chắn bởi D trong thời gian t và số
lượng đó là Vt/λ. Tỷ lệ mà ở đó D chắn những bước sóng có tần số dao động f được tìm
bởi D là:
V
t
Vt
f (1)
Trong trường hợp này, với D bất động, không có hiệu ứng Doppler: tần số sóng được
tìm thấy bởi D là tần số được phát ra bởi S.
S
VS = 0
VD V V
D
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 4
Hình 2.
Những mặt sóng (a) lan tới và (b) đi qua máy dò D. Chúng chuyển động một khoảng
Vt về phía phải trong thời gian t.
Ta xét trường hợp mà trong đó máy dò D chuyển động ngược chiều với sóng.( hình 3)
Trong thời gian t, những mặt sóng chuyển động về phía phải một khoảng Vt như
trước. Nhưng bây giờ D chuyển động về phía bên trái một khoảng VDt. Do đó trong thời
gian t này, khoảng dịch chuyển tương đối của những mặt sóng so với máy dò D là: V +
VDt. Số lượng bước sóng trong khoảng cách tương đối này là số lượng bước sóng bị chắn
bởi D trong thời gian t:
tVVt D
Tỷ lệ mà ở D chắn những bước sóng trong trường hợp này là tần số f’ được cho bởi
công thức :
D
D
VV
t
tVVt
f
' (2)
Hình 3.
(a)
(b)
V
D
VD (b)
V
(a)
VD
V
D
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 5
Những mặt sóng lan tới (a) và (b) chuyển qua máy dò D đang chuyển động ngược
chiều với sóng trong thời gian t, các sóng truyền đi một khoảng Vt về phía phải và D di
chuyển một khoảng VDt về phía trái.
Từ (1) tac có:
f
V
Do đó (2) trở thành:
V
VVf
f
V
VVf DD .' (3)
Chú ý rằng trong công thức (3) f’ phải lớn hơn f trừ khi VD = 0.
Tương tự, chúng ta có thể xác định được tần số sóng được tìm thấy bởi D nếu D
chuyển động ra xa nguồn. Trong trường hợp này, những mặt sóng truyền đi một khoảng
Vt – VDt tương đối so với máy dò trong khoảng thời gian t, và f’ được tính bởi công thức:
V
VVff D .' (4)
Trong công thức (4) f’ phải nhỏ hơn f trừ khi VD = 0.
Ta có thể kết hợp kết quả của hai công thức (3) và (4) như sau:
V
VVff D .' (5)
(máy dò chuyển động, nguồn bất động)
Chúng ta có thể xác định dấu nào sử dụng trong công thức (5) bằng việc nhớ lại
những kết quả vật lý: khi máy dò chuyển động về phía nguồn thì tần số sóng lớn hơn (
tiến tới có nghĩa lớn hơn) thì công thức (5) mang dấu (+), nếu ngược lại thì mang dấu (-).
II. Nguồn chuyển động – máy dò bất động:
Nếu cho máy dò đứng yên trong không khí và để cho nguồn S chuyển động về phía D
với tốc độ VS (hình 4) chuyển động của S làm thay đổi bước sóng của các sóng âm thanh
mà nó phát ra và tần số sóng sẽ được tìm thấy bởi D.
Để nhìn thấy sự thay đổi này, cho T(=
f
1 ) là thời gian phát ra giữa hai mặt sóng liên
tiếp W1 và W2. Trong thời gian t, mặt sóng W1 truyền đi một khoảng VT. Ở cuối thời
gian T, mặt sóng W2 được phát ra. Theo hướng nguồn chuyển động, khoảng cách giữa
W1 và W2 là VT – VST.
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 6
(Hình 4)
Máy dò bất động, nguồn S chuyển động về phía D với vận tốc VS. Mặt sóng W1 phát
ra khi nguồn S1, mặt sóng W7 phát ra khi nguồn tại S7. Vào lúc được mô tả thì nguồn ở S,
máy dò tiếp nhận một tần số cao hơn bởi vì nguồn chuyển động đuổi theo những mặt
sóng mà chúng phát ra dẫn đến một bước sóng giảm ' theo hướng chuyển động của nó.
Nếu D thu được những sóng đó thì nó thu được tần số f’, được tính bằng công thức:
f
V
f
V
V
tVVT
VVf
SS
'
'
Suy ra:
SVV
Vff
.' (6)
Chú ý: f’ lớn hơn f trừ khi VS = 0.
Khi S chuyển động theo hướng ngược lại, bước sóng ' của những sóng đó là VT +
VST. Nếu D thu được những sóng đó tức là nó thu được một tần số f’ được tính bằng
công thức:
D
X
S
S1 S7
W7
W1
W2 VS
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 7
SVV
Vff
.' (7)
Ta có thể kết hợp công thức (6) và (7) như sau:
SVV
Vff
.' (8)
(nguồn chuyển động, máy dò bất động)
Để xác định dấu nào được sử dụng trong công thức (8) ta nhớ lại kết quả vật lý: khi
nguồn chuyển động về phía máy dò thì tần số sóng sẽ lớn hơn (tiến tới có nghĩa là lớn
hơn). Khi đó dấu được dùng là dấu âm (-), ngược lại là dấu (+).
III. Nguồn và máy dò cùng chuyển động:
Ta có thể kết hợp hai công thức (5) và (8) để tạo ra một hiệu ứng Doppler tổng quát.
Trong đó cả nguồn và máy dò cùng chuyển động trong không khí.
S
D
VV
VVff
.' (9)
(nguồn và máy dò cùng chuyển động)
Trong đó:
f’ : tần số của máy dò thu được.
f: tần số phát ra từ nguồn.
V: vận tốc âm thanh (V= 342 m/s)
VD: vận tốc của máy dò.
VS : vận tốc của nguồn.
Nếu nguồn bất động: VS = 0 (9) trở về (5):
V
VVff D .'
Nếu máy dò bất động: VD = 0 (9) trở về (8):
SVV
Vff
.'
Dấu (+) và (-) được quy ước giống như ở các phần trên ( tiến tới có nghĩa là lớn hơn).
IV. Hiệu ứng Doppler với những tốc độ thấp:
Những hiệu ứng Doppler của một máy dò chuyển động ( công thức (5)) và của một
nguồn chuyển động( công thức (8)) là khác nhau, mặc dù máy dò và nguồn chuyển động
với cùng vận tốc. Tuy nhiên nếu các vận tốc đủ nhỏ (nghĩa là VD << V và VS << V) thì
tần số phát sinh trong hai trường hợp này máy dò chuyển động và nguồn chuyển động sẽ
giống nhau.
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 8
Thật vậy, từ (9) ta có:
V
Uf
V
VV
ff
VV
VVf
VV
VVVVf
VV
VVff
DS
S
DS
S
SSD
S
D
1.1.'
1...'
(10)
Với :
DS VVU
V. Những tốc độ siêu âm:
Nếu một nguồn chuyển động về phía một máy dò đứng yên với một tốc độ bằng tốc
độ âm thanh ( VS = V). Từ công thức (8) cho ta biết trước rằng tần số f’ mà máy dò thu
được vô cùng lớn. Điều này có nghĩa là nguồn chuyển động quá nhanh đến nỗi nó theo
kịp các mặt sóng cầu do nó phát ra như hình (5a) cho thấy. Điều gì xảy ra khi tốc độ của
nguồn vượt quá tốc độ âm thanh?
Đối với tốc độ siêu âm, công thức (8) không còn được áp dụng. Hình (5b) mô tả
những mặt sóng cầu mà tại những vị trí khác nhau của nguồn, bán kính của bất kỳ mặt
sóng nào trong hình này là Vt. Trong đó, V là tốc độ của âm thanh, t là thời gian đã trôi
qua kể từ lúc nguồn phát ra mặt sóng đó.
Chú ý: tất cả những mặt sóng tụ lại dọc theo một cái võ bọc hình chữ V như hình
(5b). Ở đó, không gian ba chiều của nó là một hình nón. Dọc theo bề mặt của hình nón
này tồn tại một sóng giật ( sóng xung kích), bởi vì sự tụ lại của những mặt sóng đã gây ra
một sự tăng giảm áp suất đột ngột của không khí khi bề mặt của nó đi qua bất cứ điểm
nào. Từ hình (5b) ta thấy rằng nửa gốc của hình nón ( được gọi là hình nón Mach) được
cho bởi công thức:
SS V
V
tV
tV
.
.sin (11)
(góc của hình nón Mach)
Tỷ lệ
SV
V
được gọi là tỷ lệ của vật chuyển động so với tốc độ âm thanh trong môi
trường chung quanh. Khi ta nghe nói một máy bay đặc biệt nào đó bay với tốc độ Mach
2,3 có nghĩa là tốc độ của máy bay gấp 2,3 lần tốc độ của âm thanh trong không khí mà
qua đó máy bay đã bay.
Sóng giật được phát sinh bởi một máy bay siêu âm hoặc một đầu tên lửa (xem hình 6)
tạo ra một luồng âm gọi là “ sự bùng nổ âm thanh”. Một kết quả tương tự (được gọi là
bức xạ Cerenkov) xảy ra đối với ánh sáng nhìn thấy khi những điện tử đi qua nước hoặc
môi trường trong suốt nào khác với những tốc độ lớn hơn tốc độ của ánh sáng trong môi
trường đó.
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 9
Hình (5a)
Nguồn âm thanh S chuyển động với tốc độ bằng tốc độ âm thanh. Do đó nó chuyển
động theo kịp các mặt sóng mà nó phát ra.
Hình (5b)
S
X
VS
X S1
V.t
W6
S
S6
VSt
W1
VS
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 10
Một nguồn S đang chuyển động ở tốc độ VS lớn hơn tốc độ âm thanh và do đó nó
chuyển động nhanh hơn sự lan truyền các mặt sóng do nó phát ra, khi nguồn đang ở vị trí
S1 nó phát ra mặt sóng W1, và ở vị trí S10 nó phát ra mặt sóng W10. Tất cả những mặt sóng
cầu lan truyền với tốc độ âm thanh và tụ lại dọc theo bề mặt của một hình nón được gọi là
hình nón Mach, hình thành một sóng giật.
Hình 6.
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 11
Hiệu ứng Doppler cho ánh
sáng
Không tính đến hiệu ứng
tương đối tính.
Chúng ta dễ bị sai lầm khi áp dụng hiệu ứng Doppler cho ánh sáng từ công thức (9),
đơn giản bằng cách thay thế vận tốc ánh sáng C cho vận tốc âm thanh V. Ta cần tránh sai
lầm này, nguyên nhân là do sóng âm thanh cũng như tất cả các sóng cơ học khác đòi hỏi
một môi trường (chẳng hạn không khí) cho sự dẫn truyền của chúng. Nhưng đối với sóng
ánh sáng nó có thể truyền trong chân không. Tốc độ của âm thanh luôn luôn phụ thuộc
vào môi trường nhưng tốc độ ánh sáng thì không. Tốc độ ánh sáng luôn luôn có cùng giá
trị C trong tất cả các hướng và trong tất cả các hệ quy chiếu quán tính.
Mặc dù phương trình Doppler cho ánh sáng và âm thanh là bắt buộc phải khác nhau.
Nhưng với những tốc độ khá nhỏ, chúng cho kết quả gần đúng như nhau. Điều này cũng
không có gì lạ bởi vì tất cả những tiên đoán của thuyết tương đối tại các vận tốc nhỏ cho
ta kết quả của lý thuyết cổ điển. Do đó, công thức (10) với V được thay thế bằng C vẫn
giữ cho ánh sáng U<< C. Trong đó U là tốc độ tương đối giữa nguồn và máy dò.
Ta có:
C
Uff 1' (12)
(Những sóng ánh sáng có U<<C)
Nếu nguồn và máy dò đang tiến gần về nhau thì quy tắc về dấu sẽ cho ta biết trước
một tần số tăng nên ta chọn dấu (+). Còn nếu nguồn và máy dò lùi xa nhau thì ta chọn
dấu (-).
Trong thiên văn học, người ta thường quan sát và đo được chiều dài sóng (bước sóng)
thay vì tần số. Do đó trong công thức (12) ta có thể thay
'
'
Cf và
Cf , ta được:
C
UCC 1
'
Suy ra:
C
U
C
U
C
U
C
U 11
1
1
1'
2
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 12
Do U<< C 02
2
C
U
Ta có thể viết lại như sau:
C
U
'
Hay : CU
Trong đó là độ dịch chuyển của chiều dài sóng Doppler.
Nếu bước sóng giảm ( ' ) thì tần số sóng tăng ( f’ > f) nghĩa là nguồn và máy dò
đang tiến lại gần nhau.
Nếu bước sóng tăng ( ' ) thì tần số sóng giảm (f’ < f) nghĩa là nguồn và máy dò
đang lùi ra xa nhau.
Trong thiên văn học, khi quan sát các thiên hà người ta thấy có độ dịch chuyển của
các vạch phổ cho bởi nguyên tố tương ứng được phân tích qua máy quang phổ thì người
ta cho rằng độ dịch chuyển này là do hiệu ứng Doppler gây ra. Độ dịch chuyển của các
vạch phổ tỷ lệ với vận tốc U là vận tốc tương đối giữa thiên hà và trái đất. Nếu khoảng
cách giữa thiên hà và trái đất tăng lên, các vạch phổ lệch về phía đầu đỏ của quang phổ
nhìn thấy. Trường hợp ngược lại nếu khoảng cách giảm về phía đầu xanh.
Thuyết tương đối hẹp
EINSTEIN
I. Mở đầu:
Trong một thời gian dài, cơ học Newton, hay còn gọi là cơ học cổ điển đã chiếm một
địa vị thống trị trong sự phát triển khoa học. Trên cơ sở cơ học Newton, đã hình thành
những quan niệm về không gian, thời gian và vật chất. Theo những quan niệm đó thì
không gian, thời gian và vật chất không phụ thuộc vào chuyển động, cụ thể là khoảng
thời gian đều như nhau trong mọi hệ quy chiếu đứng yên hay chuyển động. Tóm lại theo
Newton thời gian, không gian tuyệt đối, không phụ thuộc vào chuyển động, khối lượng
của vật chất là bất biến.
Đến cuối thế kỷ 19 đầu thế kỷ 20, khoa học và kỹ thuật phát triển rất mạnh, người ta
bắt đầu gặp những vật chuyển động nhanh với vận tốc vào cỡ vận tốc ánh sáng C trong
chân không (C=300000 km/s) khi đó xuất hiện mâu thuẫn với các quan điểm của cơ học
Newton, cụ thể là: không gian, thời gian, khối lượng m đều phụ thuộc vào chuyển động.
Những khó khăn đó, cơ học Newton không giải quyết được. Rút ra kết luận: Cơ học
Newton chỉ áp dụng được cho các vật chuyển động với vận tốc nhỏ so với vận tốc ánh
sáng (V<<C).
Như vậy, cần phải xây dựng một môn cơ học tổng quát hơn áp dụng được cho tất cả
các vật chuyển động với vận tốc V vào cỡ C và coi trường hợp các vật chuyển động với
Trường ĐH Sư Phạm HCM- Khoa Vật Lý
GVHD: LÊ VĂN HOÀNG
Trang 13
vận tốc V<<C như một trường hợp giới hạn. Đó là môn cơ học tương đối tính hay còn
gọi là thuyết tương đối hẹp ANHSTANH.
II. Các tiên đề ANHSTANH:
Để xây dựng nên thuyết tương đối của mình, năm 1905 Anhstanh đã đưa ra hai
nguyên lý sau:
1. Nguyên lý tương đối:
Mọi định luật vật lý đều như nhau trong các hệ quy chiếu quán tính.
2. Nguyên lý về sự bất biến của vận tốc ánh sáng:
Vận tốc ánh sáng trong chân không đều bằng nhau đối với hệ quán tính. Nó có giá trị
bằng C= 3.108 m/s và là giá trị vận tốc cực đại trong tự nhiên.
Ở đây cần phân biệt với nguyên lý tương đối Galilê (Galileo) trong cơ học cổ điển.
Theo nguyên lý này chỉ các định luật cơ học là bất biến khi chuyển từ một hệ quán tính
này sang một hệ quán tính khác. Điều đó có nghĩa là phương trình mô tả một định luật cơ
học nào đó, biểu diễn qua tọa độ và thời gian, sẽ giữ nguyên dạng trong tất cả các hệ
quán tính. Như vậy nguyên lý tương đối Anhstanh đã mở rộng nguyên lý tương đối
Galileo từ các hiện tượng cơ học sang các hiện tượng vật lý nói chung:
Trong cơ học cổ điển Newton, tương tác được mô tả dựa vào thế năng tương tác giữa
một chất điểm nào đó với các chất điểm còn lại tại mỗi thời điểm, chĩ phụ thuộc vào vị trí
các chất điểm tại cùng thời điểm đó. Sự thay đổi vị trí của một chất điểm nào đó trong hệ
chất điểm, tương tác sẽ ảnh hưởng ngay tức thời đến các chất điểm khác tại cùng thời
điểm. Như vậy tương tác được truyền đi tức thời. Nếu chia khoảng cách giữa hai điểm
cho thời gian truyền tương tác t ( t = 0 vì là truyền tức thời) ta sẽ thu được vận tốc
truyền tương tác. Từ đó suy ra trong cơ học cổ điển vận tốc truyền tương tác lớn vô hạn.
Tuy nhiên th